ТОР 5 статей: Методические подходы к анализу финансового состояния предприятия Проблема периодизации русской литературы ХХ века. Краткая характеристика второй половины ХХ века Характеристика шлифовальных кругов и ее маркировка Служебные части речи. Предлог. Союз. Частицы КАТЕГОРИИ:
|
СВОБОДНОЕ ПАДЕНИЕ ТЕЛ.D:\Program Files\Physicon\Open Physics 2.5 part 1\design\images\Fwd_h.gifD:\Program Files\Physicon\Open Physics 2.5 part 1\design\images\Bwd_h.gif Ускорение, с которым падают на Землю тела, называется ускорением свободного падения, обозначается символом g и направлен по вертикали вниз. В зависимости от географической широты числовое значение g оказывается неодинаковым, изменяясь от 9,83 м/с2 на полюсах до 9,78 м/с2 на экваторе. Свободное падение является прямолинейным движением с постоянным ускорением. y = h – gt2/2. (3.38). Время падения tп тела на Землю найдется из условия y = 0: (3.39). .tn = √2h/g. (3.40. Скорость тела в любой точке составляет: v =√2g(h – y). (3.41). При y = 0 скорость vn падения тела на землю равна .v = √2gh. (3.42). Отсюда можно вычислить время падения тела с высоты, скорость падения тела в любой момент после начала падения и в любой точке его траектории и т.д.. y = v0 –gt. (3.43).
Через время v0/g скорость тела v обращается в нуль, т.е. тело достигает высшей точки подъема. y = v0t – gt2/2. (3.44). Тело возвращается на землю (y = 0) через время 2v0/g, т.е., время подъема и время падения одинаковы. Во время падения на землю скорость тела равна – v 0, т.е. тело падает на землю с такой же по модулю скоростью, с какой оно было брошено вверх.. h = yмах. = v02/2g. (3.45). Если тело, брошено под некоторым углом к горизонту, то для кинематического описания движения тела удобно одну из осей системы координат направить вертикально вверх (ось OY), а другую (ось OX) - расположить горизонтально.
Тогда движение тела можно представить как сумму двух движений, протекающих независимо друг от друга – движения с ускорением свободного падения вдоль оси OY и равномерного прямолинейного движения вдоль оси OX. Таким образом, для движения вдоль оси OX имеем следующие условия: x0 =0, v0x=v0cosά, ax = 0. (3.46). а для движения вдоль OY: y0=0, (3.47) v0y=v0sinά, (3.48) av = -g. (3.49). Время полета: t=(2v0sinά)/g. (3.50). Дальность полета: L=(v02sin2ά)/g, (3.51). L =Lмач.=v02/g. при ά=450 (3.52). Максимальная высота подъема: h = (v02sin2ά)/2g. (3.53). Движение тела, брошенного под углом к горизонту, происходит по параболической траектории. Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском:
|